第二章:常用半导体器件原理
本征载流子浓度:ni = pi = A0 T3/2 e-Eg0/2kT
势垒电容: CT = =
扩散电容: CD = = KI
肖特基二极管:肖特基二极管是依靠多数载流子工作的器件 ,无少子存储效应,高频特性好,而且导通电压和反向 击穿电压均比PN结二极管低
晶体管工作状态:发射结正偏,集电结反偏 , NPN : uB > UE UC >UB , PNP : UB <UE UB < UC
放大区 :发射结正偏,集电结反偏
饱和区 :反射结正偏,集电结正偏
截止区 :发射结反偏,集电结反偏
晶体管电流方程:iE = iCN = ic =IS exp(uBE /uT)s (约等于)
轻掺杂PN结空间电荷区较宽,重掺杂PN结空间电荷区较窄
漂移电流 :在电场的作用下,自由电子会逆着电场方向飘移,而空穴则顺着电场方向飘移,这样产生的电流称为~
扩散电流 :半导体中载流子浓度分布不均匀时,载流子会从高浓度区向低浓度区扩散,从而形成~
正偏:耗尽区变窄,扩散电流>漂移电流, 齐纳击穿(隧道击穿),扩散电容,P区电压>N区电压
反偏:耗尽区变宽,扩散电流<漂移电流 , 雪崩击穿 ,势垒电容,P区电压<N区电压
NPN: UBE > UBEon 导通,放大区或者饱和区,UBE < UBEon 截至
PNP: UBE < UBEon 导通,放大区或者饱和区,UBE > UBEon 截至
栅极和源级之间的栅源电源UGS 为0时,导电沟道最宽,ID 最大,记作IDSS
当|UGS 足够大时,PN结的扩张导致导电沟道完全被夹断,结果ID 减小到0,此时的UGS 称为夹断电压,记为 UGS(off) UGS 的改变能够控制ID 的大小
场效应管
恒流区:|UGS |<|UGS(off) |,同时|UDG |=|UDS -UGS |>|UGS(off) |时,工作点工作在恒流区
当|UDG |>|GS(off)|时,靠近漏极处,因为PN结变厚,局部导电沟道被局部夹断,称为预夹断
可变电阻区 :|UGS |<|UGS(off) |,而|UDG |<|UGS(off) |,工作点进入可变电阻区
截止区 : |UGS |>|UGS(off) |,此时导电沟道被全部夹断,iD =0
iD 与UGS的关系称为场效应管的转移特性: iD = IDSS (1- )^2
UGS(th) :称为开启电压或者阈值电压
绝缘栅场效应管
恒流区:|UGS |>|UGS(th) |,同时|UDG |<|UGS(th) |时,工作点工作在恒流区,UA :厄尔利电压,曲线延长交与横轴上的一点
可变电阻区 :|UGS |>|UGS(th) |,而|UDG |>|UGS(th) |,工作点进入可变电阻区
截止区 : |UGS |<|UGS(th) |,此时导电沟道尚未形成,iD =0
晶体管的低频小信号
管子的输入电阻:rbe =(1+ )re =(1+ )
电流放大倍数:
管子的输出电阻:rce =
晶体管的跨导:gm =
基区体电阻:rbe = rbb’ +rb’e =rbb’ +(1+ )re
场效应管的低频小信号
工作点的跨导:gm = |Q -------->表示栅源电压uGS 对漏极电流iD 的孔子能力,即场效应管转移特性在Q点的斜率
输出电阻:rds = |Q= ------>UA 为场效应管输出特性的厄尔利电压,IDQ 为工作点的漏极电流
第三章:双极型晶体管和场效应管放大器基础
电压放大倍数Au=
电流放大倍数Ai=
互阻放大倍数Ar=
互导放大倍数Ag=
放大器的主要指标
-
电压放大倍数Au
放大器输入阻抗越大,输出阻抗越小,则增益损失越小
-
输入电阻Ri
Ri=
-
输出电阻Ro
Ro= |us=0,RL=inf (电压源置0,负载电阻开路 )
-
频率响应与带宽
Au(j )= =|A(j )|∠ (j )
分为幅频特性和相频特性
BW=fH -fL ----->通频带
-
总谐波失真系数(非线性失真系数)THD
管子进入非线性区(饱和区或者截止区),从而引起了放大信号产生失真,这种失真称为“非线性失真”
三种组态的放大电路
- 不能从集电极输入,不能从基极输出
- 待放大的信号必须加到晶体管的发射结,因为uBE =uB -uE
- 必须有一个或者两个直流电源,保证发射结正偏集电结反偏,设置合适的工作点,在信号的整个变化范围内让晶体管工作在放大区,以保证非线性失真最小
- 在信号的输出回路要有适当的电阻RC 或RE ,将变化的电流转换成电压输出