崔岩的笔记——粒子滤波原理及应用(1)概率论与数理统计基础

条件概率

一些概率的概念

①先验概率:可以理解为我们在这个事件发生之前,估计事件发生生的概率,如:掷硬币正面向上的概率为0.5,反面向上的概率为0.5。

P(A) = 0.5,P(B) = 0.5

②条件概率:在已知某种条件的情况下,事件发生的概率,如:已知我们的硬币两面都是正面,那么我们掷硬币正面朝上的概率为1,反面朝上为0。

P(A|C) = 1,P(B|C) = 0

③后验概率:后验概率属于条件概率,但从逻辑上同先验概率相区分,后验概率可以理解为事情已经发生,求这件事情是由某个因素导致的可能性的大小。如:已知两次掷硬币都是正面(事情已经发生),那么第二次掷硬币是正面的概率为1,反面为0(导致事件的因素的概率)。

全概率公式

如果事件B_1,B_2...B_n构成一个完备事件组,即它们两两互不相容,其和为全集,则对于任意事件A有:

p(A) = p(A|B_1)p(B_1) + p(A|B_2)p(B_2) + ...+p(A|B_n)p(B_n)

贝叶斯公式

通过贝叶斯公式,我们可以将后验概率通过条件概率和先验概率表示,达到由结果推导事件起因的目的。

p(A) = p(A|B_1)p(B_1) + p(A|B_2)p(B_2) + ...+p(A|B_n)p(B_n)

数字特征

数学期望

离散型分布:E(X) = \sum_{k = 1}^\infty X_k p_k

连续型分布:E(x) = \int_{-\infty}^\infty xf(x)dx

方差

D(X) = Var(X) = E\{[X - E(X)]^2\} \\ D(X) = E(X^2) - (E(X))^2

标准差:\sigma (X) = \sqrt{D(X)}

协方差

Cov(X,Y) = E \{[X - E(X)][Y-E(Y)]\}

协方差矩阵:

C =\begin{bmatrix} c_{11} & c_{12} & \cdots & c_{1n} \\ c_{21} & c_{22} & \cdots & c_{2n} \\ \vdots & \vdots & \ddots & \vdots \\ c_{n1} & c_{n2} & \cdots & c_{nn} \\ \end{bmatrix}

其中:

C_{ij} = \{[X_i - E(X_i)][X_j - E(X_j)]\}

X的k阶矩:E(x^k) , k=1,2,...

X的k阶中心距:E\{[X-E(X)]^k\},k=1,2,...

X和Y的k+l混合矩:E(X^kY^l),k,l = 1,2,...

X和Y的k+l混合中心距:E\{[X-E(X)]^k[Y-E(Y)]^l\},k,l = 1,2,...

概率密度函数

均匀分布

X在区间(a,b)上服从均匀分布,数学表示:X\sim U(a,b)

概率密度函数:

f(x) = \begin{cases} \frac{1}{b-a}&a<x<b \\ 0&else \end{cases}

分布函数:

F(x) = \int_{-\infty}^xf(t)dt = \begin{cases} 0 & x<a \\ \frac{x-a}{b-a}&a\le x<b \\ 1 & x\ge b \end{cases}

数字特征:

E(x) = \frac{a+b}{2} \\ D(x) = \frac{(b-a)^2}{12}

指数分布

X服从参数为\theta的指数分布,数学表示:X \sim E(1/\theta),其中\theta>0为常数。

在部分教材中也会写为X服从参数为\lambda的指数分布:数学表示为:X \sim E(\lambda),其中\lambda = 1/\theta

概率密度函数:

f(x) = \begin{cases} \frac{1}{\theta}e^{-x/\theta} & x>0 \\ 0&else \end{cases}

分布函数:

F(x) = \begin{cases} 1 - e^{-x/\theta} & x>0 \\ 0&else \end{cases}

数学特征:

E(X) = \theta \\ E(X) = \theta ^2

高斯分布(正态分布)

X服从均值为\mu方差为\sigma的高斯分布,数学表示:X \sim (\mu,\sigma)

概率密度函数:

f(x) = \frac{1}{\sqrt{2\pi}\sigma}e^{-{\frac{(x-\mu)^2}{2\sigma ^2}}}

分布函数:

F(x) = \frac{1}{\sqrt{2\pi}} \int _{-\infty}^x e^{-\frac{(t-\mu)^2}{2\sigma^2}dt}

数学特征:

E(X) = \mu \\ D(X) = \sigma^2

伽马分布

X服从形状参数为\alpha尺度参数为\beta的伽马分布,数学表示:X \sim \Gamma(\alpha , \beta)

概率密度函数:

f(x) = \frac{x^{\alpha-1} e^{-x/\beta}}{\beta^\alpha \Gamma(\alpha)} , x>0

其中,当\alpha为整数时:

\Gamma(\alpha) = (a-1)!,a \in Z^+

\alpha为任意复数时:

\Gamma(\alpha) = \int_0^\infty e^{-t}t^{\alpha -1}dt , Re(\alpha>0)

伽马函数具有几个特例:

\Gamma(1) = \Gamma(2) = 1 \\ \Gamma(1/2) = \sqrt \pi \\ \Gamma(z+1) = z\Gamma(z) \\ \frac{\Gamma(\alpha)}{\lambda^m} = \int_0^m x^{m-1}e^{-\lambda x}dx

数字特征:

E(X) = \alpha \beta \\ D(X) = \alpha \beta^2

频率与概率

当样本数足够多的时候,我们可以将事件A发生的频率近似的认为是事件A发生的概率,即:

f_n(A) = n_A/n \\ \lim_{n \to \infty}f_n(A) = p(A)

n_A代表事件A在总计n次实验中发生的次数,f_n(A)为事件A发生的频率,当n趋近于无穷时,事件A发生的频率就等于事件A发生的概率p(A)

伯努利大数定律

\forall \varepsilon > 0 ,\lim_{n \to \infty} p(|n_A/n-p(A)| \geqslant \varepsilon) = 0

当实验次数趋于无穷时,事件A发生的频率依概率收敛于事件A发生的概率。

辛钦大数定律

X_1,X_2,...,X_N,...独立同分布

p(\lim_{N \to \infty} \overline{X}_N = E(X)) = 1

对于无穷多个独立同分布实验,实验结果的平均值依概率收敛于分布X的数学期望,即:

\overline X_N = \frac{1}{N}\sum_{i = 1}^NX_i \xrightarrow{p} E(X)

中心极限定律

X_1,X_2,...,X_N,...独立同分布,E(X_k) = \mu , D(X_k) = \sigma^2>0

\lim_{n \to \infty}p(\frac{\sum_{k = 1}^nX_k - n\mu}{\sqrt{n}\sigma\le x}) = \frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{-\infty}^{x}e^{-t^2/2}dt

在上式中x代表概率函数中的参数,而X_i代表事件,切记不要混淆。

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